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    近20年来,随着电子显微技术的不断发展, 高分辨扫描透射电子显微术(STEM)已经成为目前最为流行和广泛应用的电子显微表征手段和测试方法。相比于传统的高分辨相位衬度成像技术,高分辨扫描透射电子显微镜可提供具有更高分辨率、对化学成分敏感以及可直接解释的图像,因而被广泛应用于从原子尺度研究材料的微观结构及成分。

    其中高角环形暗场像(HAADF-STEM,Z 衬度像)为非相干高分辨像,图像衬度不会随着样 品的厚度及物镜的聚焦的改变而发生明显的变化,像中亮点能反映真实的原子或原子对,且像点的强度与原子序数的平方成正比,因而可以获得原子分辨率的化学成分信息。

    近年来,随着球差校正技术的发展,扫描透射电镜的分辨率及探测敏感度进一步提高,分辨率达到亚埃尺度,使得单个原子的成像成为可能。

    此外,配备先进能谱仪及电子能量损失谱的电镜在获得原子分辨率Z衬度像的同时,还可以获得原子分辨率的元素分布图及单个原子列的电子能量损失谱。

    因而,我们可以在一次实验中同时获得原子分辨率的晶体结构、成分和电子结构信息,为解决许多材料科学中的疑难问题(如催化剂、陶瓷材料、复杂氧化物界面、晶界等)提供新的视野。

    目前商业化的场发射扫描透射电子显微镜,不仅可以得到高分辨的Z衬度像和原子分辨率的能量损失谱,而且其他各种普通透射电子显微术(如衍射成像、普通高分辨相位衬度像、选区电子衍射、会聚电子衍射、微区成分分析等)均可以在一次实验中完成,因而高分辨扫描透射电子显微术将在材料科学、化学、物理等学科中发挥更加重要的作用。

    7162b8da9eb8c1b7c15b351e39ce3796.gif 扫描透射电子显微术工作原理

    扫描透射成像不同于一般的平行电子束透射电子显微成像,它是利用会聚电子束在样品上扫描形成的。

    如图1所示,场发射电子枪发射的相干电子经过会聚镜、物镜前场及光阑,会聚成原子尺度的电子束斑。通过线圈控制电子束斑, 逐点在样品上进行光栅扫描。在扫描每一个点的同时,放在样品下方且具有一定内环孔径的环形探测器同步接收高角散射的电子,对应于每个扫描位置的环形探测器把接收到的信号转换为电流强度,显示于荧光屏或计算机屏幕上,因此样品上扫描的每一点与所产生的像点一一对应。连续扫描样品的一个区域,便形成扫描透射像(STEM)。

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    STEM工作原理

    在入射电子束与样品发生相互作用时,会使电子产生弹性散射和非弹性散射,导致入射电子的方向和能量发生改变,因而在样品下方的不同位置将会接收到不同的信号。

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    STEM中探测器分布示意图

    如图2所示,在θ3范围内,接收到的信号主要是透射电子束和部分散射电子,利用轴向明场探测器可以获得环形明场像(ABF)。ABF像类似于TEM明场像,可以形成TEM明场像中各种衬度的像,如弱束像、相位衬度像、晶格像。θ3越小,形成的像与TEM明场像越接近;

    在θ2范围内,接收的信号主要为布拉格散射的电子,此时得到的图像为环形暗场像 (ADF) 。在同样成像条件下,ADF像相对于ABF像受像差影响小,衬度好,但ABF像分辨率更高;若环形探测器接收角度进一步加大,如在θ1范围内,接收到的信号主要是高角度非相干散射电子,此时得到的像为高角环形暗场像(HAADF,Z衬度像)

    Z 衬度像利用高角散射电子,为非相干像,是原子列投影的直接成像,其分辨率主要取决于电子束斑的尺寸,因而它比相干像具有更高的分辨率。Z衬度像随试样厚度和物镜聚焦不会有很大变化,不会出现衬度反转,所以像中的亮点总是对应原子列的位置。

    根据Pennycook等人的理论,在散射角θ1和θ2所包括的环形区域中,散射电子的散射截面σ可以用卢瑟夫散射强度θ1到θ2的积分来表示,经过积分后可以得到:

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    其中m为高速电子的质量,m0为电子的静止质 量,Z为原子序数,λ为电子的波长,a0为玻尔半 径,θ0为博恩特征散射角。因此,在厚度为t的试样中,单位原子数为N时的散射强度Is为

    Is= σNtI

    这里的I 为单个原子柱的散射强度。

    从以上两式可以看出,HAADF探测器得到的像点强度正比于原子序数的平方,因而也被称为Z衬度像,这使我们能够凭借像点的强度来区分不同元素的原子,由此得到原子分辨率的化学成分信息,像的解释简明直接,一般不需要复杂繁琐的计算机模拟,因而Z衬度像尤其适合于材料中缺陷及界面的研究。

    STEM中除了通过环形探测器接收散射电子的信号成像,还可以通过后置的电子能量损失谱仪检测非弹性散射电子信号,得到电子能量损失谱(EELS),分析样品的化学成分和电子结构。此外,还可以通过在镜筒中样品上方区域安置X射线能谱探测器进行微区元素分析(EDS)。因此在一次实验中可以同时对样品的化学成分、原子结构、电子结构进行分析。

    7162b8da9eb8c1b7c15b351e39ce3796.gif 扫描透射电子显微术成像

    1. 原子分辨率HAADF像

    获得高分辨Z衬度像的两个必要条件是原子尺度的高亮度电子束斑和环形探测器。

    电子束的束斑只有小于或等于0.2 nm时才能获得原子分辨率的图像,因此将电子束聚焦为小而亮的束斑对于提高扫描透射电镜的分辨率至关重要。由于透射电子显微镜的电磁透镜存在很大的像差,限制了可形成的最小束斑及其电流强度,从而直接影响像的分辨率和信噪比。

    利用球差校正技术,可以使得电镜获得更小的电子束斑及更高的束斑电流强度。配备球差校正器的电镜在200 kV电压下可获得至少0.1 nm的电子束斑,同时电子束电流密度提高10 倍以上,使得Z衬度像的分辨率和探测敏感度进一度提高,电镜的分辨率进入亚埃尺度,可以获得单个原子的成像。

    高分辨率Z衬度像可以从原子尺度来研究界面、纳米相和缺陷结构成分以及元素偏聚等复杂的材料结构。

    2011 年,FEI 公司推出了配有ChemiSTEM 技术的球差校正Titan G2 80-200 电镜,将超稳定的高亮度Schottky FEG 源与探针校正技术结合,实现了0.08 nm 的原子分辨成像。

    2014 年5 月,日本电子株式会社(JEOL)发布了其新一代球差校正电镜JEM-ARM300F,HRTEM的分辨率可以达到0.05nm,HAADF-STEM分辨率达到0.063nm,将商业化的透射电镜推向了一个新极限。

    近几年来,球差校正扫描透射电子显微镜已经在从原子尺度认识材料发挥了重要作用。 以镁合金材料为例,孪晶是镁合金塑性变形的重要方式,控制孪晶的形成及生长是使镁合金获得良好成形性的关键。

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    图3 孪晶界处溶质原子周期性排列。(a),(b)为Mg-1.9 at.%Zn 合金孪晶界处HAADF-STEM 图像;(c),(d)为Mg-1.0 at.%Gd-0.4 at.%Zn 合金孪晶界处HAADF-STEM图像;(e),(f)为(c),(d)中图像的示意图,其中的TB为孪晶界(DOI: 10.1126/science.1229369)

    如图3所示,在一篇Science的工作中,Jianfeng Nie等采用HAADF-STEM对经过室温压缩和回火后 Mg-Gd,Mg-Zn 合金的孪晶界进行原子尺度的表征,在{101ˉ1}、{101ˉ2}、{101ˉ3}孪晶界面处分别发现了Gd, Zn原子的周期性偏聚。

    由于HAADF-STEM中原子柱的亮度与原子序数成正比,因而Gd和Zn的原子柱可以在孪晶界上明显观察到。Gd和Zn在孪晶界面上的周期性偏聚可有效地降低孪晶的弹性应变能,并对孪晶的运动起到钉扎作用,从而产生一定的强化作用。这一发现可以为理解六方和面心立方金属的孪晶结构、成分开拓新的视野,并为有效调控合金的成分及热处理工艺奠定基础。

    2. 原子分辨率ABF像

    ABF探测器主要是收集透射电子束和部分散射电子成像,与HAADF像中衬度与Z2成正比不同,ABF像衬度与原子序数Z1/3成正比,因而其对化学元素的变化更加敏感,尤其是轻元素。 

    如Li原子由于散射电子强度非常低,在HAADF像中通常无法观测到,而在ABF像中则可以清楚地观察到。富锂锰氧化层(LLOs,Li1+xMnyTM1-x-yO2,TM=Ni,Co,Mn,Fe 或Cr)等是锂离子电池中最具吸引力的阴极材料,但是由于Li,O原子难以观测,这种材料的结构并未研究清楚。

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    周豪慎教授等在Angew发表的一篇文章中,通过球差校正的高分辨ABF-STEM技术对LLOs 进行观测,从原子尺度上揭示了该材料的结构。

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    图4 为LLO材料中LiTMO2结构沿[100]方向的高分辨HAADF- STEM和ABF- STEM像, HAADF像中的亮点及ABF像中的暗点对应图中过渡族金属(TM)的位置,而在ABF像中,TM原子柱夹层中微弱的暗点对应的是Li和O原子柱的位置。

    7162b8da9eb8c1b7c15b351e39ce3796.gif 高分辨率X射线能谱和电子能量损失谱元素分析方法

    1. X射线能谱分析

    从纳米尺度理解材料的化学成分对于理解材料的微观结构至关重要,而X射线能谱分析 (EDS)是电子显微分析方法一种最基本、最重要的微区成分分析方法。

    EDS主要通过检测样品与电子束相互作用激发的特征X射线的能量进行元素分析,具有探测速度快、分析元素范围广、对样品损伤小,适合分析重元素等特点,但是由于X射线的采集效率较低(仅能收集样品表面大概1%的X射线),空间分辨率不高,仅局限于定性及半定量分析

    STEM-EDS 能谱分析原理类似于TEM和SEM的能谱分析,但是其空间分辨率更高,可以进行点、线、面扫描分析。近年来,随着球差校正技术的发展及探测器采集效率的提高,获得原子分辨率的EDS元素分布图成为可能。

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    图5 超级X射线能谱探测器

    FEI 公司推出的Titan G2 Chemi STEM球差校正电镜配备超稳定的高亮度肖特基 (Schottky)FEG 源和高灵敏度的超级X能谱探测器(Super-X EDS 探测系统),该探测器采用4对称的硅漂移探测器(SDDs)(见图5)及无窗口设计,极大地提高了探测敏感度和探测速度,使得探测时间从小时变为分钟,可以在几分钟之内获得原子分辨率的二维元素分布图。

    因此,该技术有潜力解决许多材料科学中的难题,如分析原子种类的极性,界面处的元素偏聚,测量浓度低达0.01%的微量元素,描述元素的三维组成等等。

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    图6 SrTiO3—PbTiO3界面处EDS元素原子分布图

    图6为SrTiO3—PbTiO3 界面沿<100>方向的 EDS元素分布图,这是双钙钛矿的一种典型结构,具有铁电性、超导性及半金属性。Sr 和Pb的原子柱可以清晰地在EDS元素分布图中显现,有效地揭示了SrTiO3—PbTiO3界面的化学成分及结构。

    通过EDS面扫描可得出,Ti 的亚晶格连续地穿越界面,而Sr和Pb的亚晶格在界面处中断,同时在EDS面扫描中会发现一些元素混杂的情况,这可能是由于入射电子的漫延性及散射电子的背底较强。

    此外,JEOL公司在其JEM-ARM200F 冷场球差电镜上配置了电制冷的100 mm的EDS探测器,也可以实现原子分辨的成分像。

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    图7 GaAs半导体材料的EDS元素原子分布图(a)Ga 原子分布;(b)As 原子分布;(c)Ga 与As 原子分布

    图7 为GaAs 半导体材料EDS元素原子分布图,从图中可以清晰地识别单个Ga和As原子。

    2. 电子能量损失谱分析

    在入射电子束与样品发生相互作用时,除了会产生弹性散射外,还会产生非弹性散射,使电子损失一部分能量,通过对出射电子按损失的能量进行统计记数,便可以得到电子能量损失谱(EELS)。 

    因而可以在采用环形探测器收集弹性散射电子成像的同时,通过电子能量过滤系统得到电子能量损失谱。

    通常把EELS谱分为三个部分:

    一是零损失峰,它包括未经过散射和经过完全弹性散射的透射电子以及部分能量小于1 eV的准弹性散射透射电子的贡献;

    二是低能损失区,主要包括激发等离子震荡和激发晶体内电子的带间跃迁的透射电子;

    三是高能 损失区,其中电离损失峰主要来自激发原子内壳层电子的透射电子的贡献。

    由于非弹性散射电子大都集中分布在一个顶角很小的圆锥内,探头安装合适时,EELS的接收效率很高。

    EELS在成分分析方面与X射线能谱功能相似,特别是对轻元素较为敏感,而EDS对重元素较为敏感。

    此外,电子能量损失谱的能量分辨率(约1eV)远远高于X 射线能谱的能量分辨率(约130 eV),不仅能得到样品的化学成分、电子结构、化学成键等信息, 还可以对EELS各部分选择成像。

    EELS不仅可以明显提高电子显微像与衍射图的衬度和分辨率, 而且可以提供样品中的原子尺度元素分布图,这是其他电子显微学分析无法比拟的。在STEM 中得到高分辨Z衬度像的同时,可以精确地将电子束斑停在所选的原子列上,用较大的接收光阑,就可以得到单个原子列的能量损失谱。

    原子分辨率的Z衬度像与电子能量损失谱结合,可以在亚埃的空间分辨率和亚电子伏特能量分辨率下研究材料界面和缺陷及电子结构、价态、成键和成分等,为研究材料原子尺度成分与宏观性能的关系提供新的途径。

    虽然Z衬度高分辨成像可以获得原子序数衬度, 但是它并不能确定元素的种类,EDS和EELS则是探测元素种类的有效方法,其中EELS由于具有较高的探测敏感度和可以分析电子的态密度而受到极大关注。

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    图8 为Al-Mg-Si-Cu-Ag合金中Q'相的HAADF-STEM高分辨像及Cu和Ag的EELS元素面分析。

    从EELS元素面分析中可以清晰地探测到Cu和Ag元素在Q'相内的分布规律。其中Cu原子主要分布在析出相与基体的界面处,并且产生无周期的结构;而Ag原子在析出相内的分布比较分散,主要分布在非共格界面处,且Ag 原子柱在析出相内部形成一定的特定结构,Ag 原子和Cu原子不会混合排列。探究Ag及Cu原子柱在第二相内的分布情况对于理解Ag,Cu 添加对析出相形核的促进作用有重要意义。

    深入原子尺度研究物质的结构一直是人类的终极追求之一,随着透射电子显微镜及其相关部件的发展,目前配备球差校正器、单色器和高能量分辨率过滤器的FEG STEM可以在亚 埃尺度下研究材料的原子和电子结构,从而从根本上理解材料宏观性能和微观组织的关系,这对于促进固体物理、固体化学、材料科学、生命科学等领域的发展具有重要意义。

    (来源:贾志宏, 丁立鹏, 陈厚文. 高分辨扫描透射电子显微镜原理及其应用)

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    校历第十七周计划(12.16-12.22):晶体表面原子结构和一篇论文

    关于Si(001)表面结构几种模型,画图软件采用visio。

    12.16-12.18

    样品si晶圆被加热到1170k 3分钟以去除氧化层,然后以2-3 K/s的速度慢慢冷却到室温,样品在室温下呈现(2x1) 结构。在200k左右发生了有序-无序转变。发生了(2 x 1)到c(4 x 2)的转换。

    上述来源:ORDER-DISORDER TRANSITION ON Si(001): c(4 x 2) TO (2 x 1)

    第十四周周报中提到,si(001)表面一直保持2 x 1结构到1440K,900 K以下的表面结构由不对称二聚体组成。高于900 K的表面结构将转换为对称的二聚体结构。二聚体结构在1485 K处断裂,在1660k时表面熔化。

    上述来源:https://blog.csdn.net/X553163076/article/details/103247527

    两步工艺在Si衬底上生长GaAs层:首先在低温(673.15-773.1K)下沉积成核层,然后是高温(873.15-973.15K)以生长高质量的材料。

    上述来源:Epitaxial growth of antiphase boundary free GaAs layer on 300 mm Si(001) substrate by metalorganic chemical vapour deposition with high mobility

    Si晶胞结构如下图,垂直方向上来看共有五层原子,第一层和第五层原子相同,故只画第五层,从第二层开始画。其俯视图和侧视图如图2所示。经简单的推理计算,第1、3层原子在(001)晶面对角线处的1/4处。标红色的为一个Si晶胞的俯视图。图3为si(001)表面(2x1)结构模型。

    图1

    温度降低到200k以下时,si(001)表面(2x1)结构开始向(4x2)和(2x2)结构转换。第一层的一个原子向上升。使得相邻的第二层的两个原子相互靠近,相反,与上升的原子相邻的另外一个第一层原子周围的第二层原子相互远离。图4为si(00)-(4x2)结构的俯视图和侧视图。图5为Si(001)-(2x2)表面结构的俯视图和侧视图。

    问题:生长砷化镓实在高温下生长的,si衬底结构此时为(2x1)结构。是不是不用考虑si(001)-(2x2)和si(001)-(4x2)结构?

    12.19-12.20

    • Island and step structures on molecular beam epitaxy grown Si(001) surfaces

      25 August 1989

    背景:

    低温分子束外延生长半导体结构,470K下外延生长的层质量很差.

    本文研究:

    衬底温度为750k时,讨论相关生长机制。STM作为观察设备。

    实验方法:

    生长速率为1ML/min,压力为1x10^7Pa。

    晶圆片在1450k温度下进行热清洗,以25k/min的速度冷却,750K下沉积不同厚度的Si薄膜,沉积后将样品猝火至室温并转移到显微镜下观察。

    结果分析:

    1450k左右退火的SI表面干净且台阶规则分布。台阶形状出现两种,二聚体链平行的台阶是直的(A型),垂直的是粗糙的(B型),在750k时B型台阶优先生长,生长优先发生在二聚体链末尾。沉积约0.5 ML Si后,A型台阶几乎完全消失。出现规则的双原子台阶,如图一所示。

    沉积1.5ML之后如图2显示,大多数台阶是粗糙的B型台阶,且具有双原子台阶高度。另外可以看到许多与台阶边缘接触的岛,这是岛的阶梯式流动和成核过程的延长造成的。

     

    如图3所示。反相边界是一条与岛屿平行的暗线,只有一个原子宽度,在岛的反相边界边缘的二聚体是弯曲的,岛的相反边缘的二聚体是弯曲的。

     

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    Linux系统支持在不同进程间共享打开文件。内核为所有的I/O创建了3种数据结构表示打开文件,它们之间的关系决定了在文件共享方面一个进程对另一个进程可能产生的影响。

    1. 每个进程在进程表中都有一个记录项,记录项中包含一张打开文件描述符表。
    2. 内核为所有打开文件维持一张文件表。包含了文件状态(读,写等),文件偏移量,指向i节点的指针。
    3. 每打开一个文件,都有一个i节点,它包含了文件类型和对该文件进行各种操作函数的指针。
    同一进程打开不同文件的内核数据结构

     这个图本来描述的是UNIX操作系统的,在Linux中没有这个V节点,而是采用了一个与文件系统相关的i节点和一个与文件系统无关的i节点。图中描述的是分别从标准输入,标准输出,标准出错各自打开一个文件。

    文件系统:文件系统是操作系统用于明确存储设备(常见的是磁盘,也有基于NAND Flash的固态硬盘)或分区上的文件的方法和数据结构;即在存储设备上组织文件的方法。操作系统中负责管理和存储文件信息的软件机构称为文件管理系统,简称文件系统。常见的文件系统有FAT,NTFS,ext2,ext3,ext4等。Linux的VFS处理了不同文件系统之间的统一管理。

    多个进程打开同一文件

     每个进程都会获得自己的文件表,因为这可以使每个进程都有自己的对该文件的当前偏移量。但是这些文件表对于指定这个文件指向的是同一个v节点表。在fork后会发生的情形是多个文件描述符指向同一文件表项。此时,父子进程各自的每一个文件描述符共享同一个文件表项。这样的数据结构在多个进程读取同一文件的时候,是没有问题的。但是在多个进程写文件的时候,则可能产生难以预料的结果。这涉及到原子操作。

    原子操作:由多步组成的操作,如果该操作是原子操作,那么它一定是连续执行知道执行完毕,期间不能被打断,要么就一步也不执行。

    考虑有A,B两个进程同时打开同一个文件并写人内容。此时的数据结构和上图一样。每个进程都有自己的文件表,但是共享一个V节点。假设A进程现在写入100字节的内容。这时候,内核切换进程到B,B执行写入操作,写入了200字节的内容。这个时候,A进程写入的内容就被B进程写入的内容给覆盖掉了。并且文件长度变为200。(假设A,B进程初始化的文件偏移量为0,那么,B写入的时候,当前文件偏移量就是0,这就导致覆盖了A进程写入的内容。)Unix操作系统提供了一个原子操作的方法,那就是打开文件的时候设置O_APPEND标志。这样做可以使得内核在每次写操作之前将进程的当前偏移量设置到该文件的末尾。

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  • 8 原子结构

    2021-01-26 13:37:42
    文章目录8.1 氢原子光谱Bohr理论8.1.1 原子结构理论发展历史的简单回顾1. Dalton原子论2 电子的发现3 Rutherford核式原子结构模型8.1.2 氢原子光谱 物质发生化学反应时, 原子核外电子运动状态的变化 导致 原子间...

    • 物质化学反应时,
      • 原子核外电子运动状态的变化
      • 导致
      • 原子间结合方式改变,产生性质各异的不同种物质。
    • 本章重点讨论原子核外电子的运动状态及其变化规律,
      • 阐述元素性质呈周期性变化的内在本质

    8.1 氢原子光谱和Bohr理论

    8.1.1 原子结构理论发展历史的简单回顾

    • 从原子概念的提出到今天可借助仪器(STM)观察到原子图像,
      • 已有200年历史
    • 在原子结构理论发展的历史进程中,有些开创性的工作值得我们回顾。

    1. Dalton原子论

    • 1808年英
    • J.Dalton发表“化学哲学新体系”
    • 提出了物质的原子论。
    • 每一种化学元素的最小单元是原子;
    • 同种元素
      • 原子质量相同,
      • 不同种元素由不同种原子组成,原子质量也不相同;
    • 原子是不可再分的。
    • 在化学反应中,相关种类的原子以整数比结合形成新物质。
    • Dalton原子论圆满解释了当时已知的化学反应中各物质的定量关系;
    • 原子量概念的提出也为化学科学进入定量阶段奠定基础

    2 电子的发现

    • 19世纪末,物理学一系列重大发现推翻否定“原子不可再分”
    • 1897,英物理学J.J.Thomson
      • 一系列高真空管中气体的放电实验,
      • 证实阴极射线是带负电荷的粒子流,
      • Thomson称这些带负电荷的粒子为电子,
      • 并通过实验测得电子荷质比。
    • 电子是组成原子的粒子之一,它普遍存在于原子之中。
    • 1904年,Thomson
      • 提出葡萄干布丁(plum pudding)原子模型(也称“西瓜式”原子结构模型)
    • 1909年,美物理学家R.A.Millikan
      • 油滴实验测电子电荷量 1.602 × 1 0 − 19 1.602 \times 10^{-19} 1.602×1019C
      • 借助Thomson荷质比,得电子质量为 9.109 × 1 0 − 28 9.109\times 10^{-28} 9.109×1028g

    3 Rutherford核式原子结构模型

    • 1911年,英物理学家E.Rutherford
    • 粒子流轰击金箔,
    • 绝大多数粒子几乎不受阻拦直线通过
      • 极少数(约万分之一) α \alpha α粒子运动方向偏转
    • 个别 α \alpha α粒子被反射回来
    • 粒子反弹回去
      • 表明 α \alpha α粒子与质量很大的带正电荷的粒子发生强有力碰撞,
      • 从而证明原子核存在
    • Rutherford提出原子核式结构模型
      • 原子中的正电荷集中在很小区域(原子直径约 1 0 − 10 m 10^{-10}m 1010m
      • 核的直径 1 0 − 16 ∼ 1 0 − 14 10^{-16}\sim 10^{-14} 10161014m,
      • 原子质量主要来自于正电荷部分,即原子核。
    • 原子中质量很小的电子则围绕原子核作旋转

    那岂不是原子里很大地方都是真空了吗!

    • 对原子的核式结构模型来说,
    • 按经典电动力学,核外作曲线运动的电子将不断辐射能量而减速,其运动轨道半径不断缩小,最后将陨落在原子核上,随之原子塌缩。
    • 但现实世界中的原子却稳定存在着。

    8.1.2 氢原子光谱

    • 光谱学的研究成果对原子结构理论的建立定坚实实验基础。
    • 19世纪末,光谱学已经积累大量实验数据。
    • 每种元素的原子辐射都具有由一定频率成分构成的特征光谱,
    • 它们是一条条离散的谱线,被称为线状光谱,即原子光谱

    • 氢原子是最简单的原子,产生氢原子光谱的实验装置见图8-1。
    • 一个熔接着两个电极且抽成高真空的玻璃管内,填充极少量氢气。
    • 电极上加高电压,使之放电发光。
    • 此光通过棱镜分光,
      • 黑色屏幕上呈现出可见光区(400~700m)的四条颜色不同的谱线
      • 分别红、青、蓝紫和紫
      • 4.57 × 1 0 14 s − 1 4.57\times 10^{14}s^{-1} 4.57×1014s1
      • 6.17,6.91和7.31

    • 1885年
    • 瑞土一位年近花甲物理教师J.J.Balmer提出一个符合氢原子可见
      光区的谱线波长公式
    • n=3,4,5,6时,分别给出氢原子光谱中四条谱线的波长

    这里没玩!

    8.1.3 Bohr理论

    • 如何解释原子的稳定性
    • 氢原子光谱的实验事实与经验公式,
    • 经典物理学无能为力的。
    • 按照经典电磁理论,原子应是不稳定的。
      • 绕核高速旋转的电子将自动而连续辐射能量,
      • 其发射的光谱应该是连续光谱而不会是线状光谱。

    • 1900年,德国理论物理学家M.Planck提出量子论。
    • 认为微观领域能量是不连续的,
    • 物质吸收或发射的能量总是一个最小能量单位的整数倍,
    • 这个最小的能量单位称量子。
    • 能量量子化是微观世界的重要特征,这是一次物理学上的
      革命。

    • 1905年,
    • 瑞士Einstein提出光子论。
    • 认为:一束光由具有粒子特征的光子所组成,
    • 每一个光子的能量 E E E与光的频率 ν \nu ν成正比
      • E = h ν E=h\nu E=hν
      • h是Planck常量,
      • 6.626 × 1 0 − 34 J ⋅ s 6.626×10^{-34}J\cdot s 6.626×1034Js
    • 光电效应实验中,
      • 一定频率的光子与电子碰撞时,将能量传给电子。
    • 光子能量越大,电子得到的能量也越大,
      • 发射出来的光电子能量也就越大。

    8.2微观粒子运动的基本特征

    8.2.1微观粒子的波粒二象性

    • 微观粒子相对于宏观物体而言,其质量和运动速度与宏观物体有着很大区别
    • 宏观物体质量大,速度与光速相比很小,人们可同时确定它们在某一时刻的位置和速度。
    • 05年神舟六号载人航天飞船,其返回舱在绕地球运转115h过程中,
      • 运行轨迹、位置及速度均在陆面的测控中心的监测和控制之中。

    8.3氢原子结构的量子力学描述

    8.3.1 Schrodinger方程与三个量子数

    • 1926年,奥地利物理学家E.Schrodinger
    • 根据微观粒子的波粒二象性
    • 运用de Broglie关系式
    • 联系光的波动方程
    • 类比推演出波动方程,即Schrodinger方程。
    • 波函数 ψ \psi ψ是坐标 x , y x,y x,y z z z的函数
    • E E E是系统总能量
    • V V V是势能
    • m m m是微观粒子质量
    • h h h P l a n c k Planck Planck常量

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