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  • 相位差的准确度直接关系着干涉仪测向的准确性,并影响整个测向系统的测向精度。在介绍干扰仪测向原理的基础上,着重分析了莱斯因子和采样速度对相位差抖动的影响,阐述了测向系统选址的基本原则。理论推导与仿真结果...
  • 如图所示 P点光程差 (1) (2) (3) (4) 重点来了 当 D d,y 时 (5) (4)-(3)得 由(1)~(5)式 可轻松推出 相位差 其中k=2π/λ ,波长为λ的波在单位长度产生的相位变化当δ=2mπ(m为整数) 即 时 屏幕上将出现亮斑当δ=(2...

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    杨氏双缝干涉光程差怎么推导?

    如图所示

    P点光程差

    (1)

    (2)

    (3)

    (4)

    重点来了 当 D

    d,y 时

    (5)

    (4)-(3)得

    由(1)~(5)式 可轻松推出

    相位差

    其中k=2π/λ ,波长为λ的波在单位长度产生的相位变化

    当δ=2mπ(m为整数) 即

    时 屏幕上将出现亮斑

    当δ=(2m+1)π(m为整数) 即

    时 屏幕上将出现暗斑

    杨氏双缝 将波长很短的肉眼不可见的波动,通过干涉效应,在屏幕上将波长放大D/d倍显示出来,证实了光的波动性!

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  • 在基于脉冲计数的外差干涉信号处理中,提出了一种零相位差跳变补偿的大小数相位结合处理方法,可实现外差干涉信号处理中大小数的准确结合。大数测量采用对两路干涉信号进行脉冲计数同步对减的方法实现,小数测量采用...
  • 相位差放大技术(PDA)是干涉测量领域里一种提高相位分辨率和测量精度的手段。将数字全息与相位差放大技术相结合,提出了一种利用傅里叶变换原理实现数字相位差放大(DPDA)的方法,并应用于弱相位检测。与传统的光学...
  • 图(a)是容易理解的,被前后两个脉冲分别电离出的电子,其间存在一个 的相位差,那么时间上的双缝就形成了能谱上的干涉图样。对于图(b),被前一束光电离的电子,可以认为是吸收了3个右旋光子,跃迁到m=+3的末态上;而...

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    在前面的一些废话:

    我们组自打我进组之后就没出过PRL的工作,到今年总算靠大师兄折腾出了一篇。前后近一年的打架经历我也不展开了,这里想说的是,在某轮打架的中途,我发现的这个工作更为直观的一个物理图像,也是这个标题所概括的。当时组内的讨论意见是,从这个视角来看,该工作过分简单了,以至于可能会被审稿人秒拒,最后就没这样改文章。不过文章既然已经正式发表了,这个东西说出来也就无妨,大家也看看一篇平均质量的PRL文章有多水。


    电子涡旋

    先简单介绍一下电子涡旋这个概念。数年前,Ngoko Djiokap 等人 和 Pengel 等人 分别从理论和实验上确认了,将两束除了旋向之外完全相同的圆偏振脉冲光场,相隔一定时间间隔入射到原子上,电离电子的动量谱会呈现出如下的涡旋结构(光强位于多光子电离区)

    01c40a61c5b49ec5984691daaabee4ba.png
    相隔时间间隔为τ≈50fs的两束圆偏光入射到钾原子上得到的电离动量谱。激光旋向组合分别为右/右、右/左、左/右,中心波长 790 nm,脉冲长度 20 fs,光强为 5e10 W/cm2。钾原子第一电离势为 4.34066 eV,即最低支持三光子电离。

    我们来看看如何解释这些结果。图(a)是容易理解的,被前后两个脉冲分别电离出的电子,其间存在一个

    的相位差,那么时间上的双缝就形成了能谱上的干涉图样。对于图(b),被前一束光电离的电子,可以认为是吸收了3个右旋光子,跃迁到m=+3的末态上;而被后一束光电离的电子则跃迁到m=−3的末态上,其间的相位差变为
    。那么,自然会形成这样六瓣的涡旋结构。完全类似的,将左右旋光互换,因为磁量子数差异导致的相位差会反号,自然涡旋旋向也会改变。

    时域双缝干涉

    上面所讨论的是基于不同磁量子数通道之间的干涉来解释涡旋结构。事实上,基于半经典图像,完全可以通过纯粹的时域双缝干涉来理解。下图中管状曲线为光场的矢势。

    cac15cd9deb3be8cff694770eb2f722c.png

    考虑

    时刻电离的电子,其末态动量
    应近似朝向其此刻的矢势
    的负方向(这是基于电子在此时刻无初速隧穿电离,随后完全在光场下运动,满足正则动量
    守恒的结果)。考虑
    两个电离时刻,此时两个延迟脉冲的矢势完全相同,那么从这两个时刻电离的电子将会相互干涉,相位差为
    ,其中
    为电离势。随着
    减小、
    增大,相应的矢势向着同一个方向转动相同的角度
    。那么有

    这就会导致角向产生间距为

    的条纹。再考虑上不同光周期之间电离电子的干涉,这会产生一个额外条件
    ,即对应
    光子电离。

    空域调制

    带着这副图像,我们现在可以考察更复杂一点的情况。如下图所示,在两束圆偏脉冲之间再加入一束较弱的阿秒脉冲。

    c7a7d40859adf6daa7c509425e76f24a.png

    这束脉冲自身不会产生电离信号,但会使得被前一束圆偏脉冲电离的电子有一个额外的位移

    。那么,这些电子会有一个相应的附加相位
    。现在,随着矢势(末态动量)旋转,我们有

    通过干涉极强条件

    可以给出角向条纹间距

    其中

    代表
    之间的夹角。那么,我们便实现了所谓的时空双缝干涉:将时域上的双缝,其中一个在空间上移动
    。通过对动量谱的测量,我们也可以反演出因短脉冲造成的位移

    事实上,非均匀的角向间距,也可以理解为涡旋结构在动量谱上有了一个整体位移


    其他未尽事宜请参考原文和补充材料,包括但不限于:

    • 基于强场近似的原始理解
    • 是否存在矢势积分不为零的光脉冲?
    • 圆偏光的上升下降沿是否会有额外的影响?
    • 实验实现上的可能困难
    展开全文
  • 一直想写篇关于白光干涉仪的文章,那就先写这个回答吧白光干涉仪分为三种,一种是以逐层扫描为原理的白光干涉扫描术,第二种是假设同调性局部近似的白光相移干涉术,第三种是白光消色差相移术。这里主要讲白光干涉...

    一直想写篇关于白光干涉仪的文章,那就先写这个回答吧

    白光干涉仪分为三种,一种是以逐层扫描为原理的白光干涉扫描术,第二种是假设同调性局部近似的白光相移干涉术,第三种是白光消色差相移术

    这里主要讲白光干涉扫描术,末尾会稍加简介另外两种白光干涉术。

    简而言之:白光干涉扫描术利用PZT逐层扫描白光干涉波包的峰值讯号获得每个像素点对应的高度信息,还原出三维表面形貌。

    接下来细讲。

    1.什么是白光

    白光在干涉仪中的定义通常是较大频宽组分构成的光源,视觉上人们看到的是白色。其具有同调性/相干性差的特点,干涉现象不是那么容易被找到,且产生干涉的范围通常只有数微米。如下图所示,若干束不同频率的电磁波产生干涉(左),产生的干涉电磁波会形成一个干涉波包(右)。

    光源的同调长度(相干长度,英文都是coherence length)计算通常可以用下面这条公式:

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    其中

    c2491f69-2126-eb11-8da9-e4434bdf6706.png 为同调长度,
    c4491f69-2126-eb11-8da9-e4434bdf6706.png 为波长,
    c6491f69-2126-eb11-8da9-e4434bdf6706.png 为频宽,
    cb491f69-2126-eb11-8da9-e4434bdf6706.png 为波长的带宽。这是一个估算公式,可以估算出该光束理想状况下,沿光传播方向上能够形成干涉条纹的空间长度。

    而在白光干涉的光束中,干涉条纹的明暗变化并非均匀的,如上图所示。这一点应该很好理解,理想状况下(即光线强度不衰减)每过光源各波长组分的最小公倍数的距离,就会产生一个这样的干涉波包。相较于单色光,单色光干涉相邻两像素点光程差必须小于½波长,由于反射式显微镜取样点光程差经过反射被放大一倍,所以实际系统测量的平面高度必须小于四分之一波长,否则会出现相邻两个甚至更多个干涉周期的条纹影像互相混叠,无法确定表面高度。

    虽然理论上若是两个阶高间距离是一个各波长组分最小公倍数的距离时,光线接收端会收到两个一样的波包强度,但是由于显微镜物镜的景深较浅、这个各波长组分最小公倍数相对于物镜景深距离过大,所以基本不会发生扫描到两个不同阶干涉波包的问题。

    由于干涉现象只会在相同光程差的位置发生,控制参考面与待测面的相对位置,只会在特定光程差的位置上形成干涉。因此,我们可以通过连续改变待测物到参考面的距离,记录待测面上不同点产生相应干涉条纹峰值光程差的位置,就可以获得待测面的表面高度形貌。

    如下图所示,CCD上不同水平位置上的像素点会在不同的垂直位置上获得相应干涉波包的明暗变化。只要我们能够获得干涉波包的峰值位置,我们就可以获得相应水平位置的表面高度,进而还原出待测面的表面轮廓。当然,这一切都是相对位置。

    2.PZT

    PZT是一种压电材料,在白光干涉仪中提供的作用是通过给予电压信号提供微量位移,以进行相同间距的位移进行逐层扫描。垂直方向能够获得的每一步的微量位移量决定了垂直方向的取样间隔,虽然可以通过机械机构来获得微量位移但是其每一步的位移很难控制在非常均匀的步阶长度上,而用电压驱动的PZT则可以将电讯号精确转换为位移,获得均匀的步阶运动,且每一步的位移可以控制的非常精确。

    3.白光干涉仪

    针对不同高度上的白光干涉信号扫描,就是白光干涉仪的作动目的。下图为迈克生式架构白光干涉显微镜,不过与传统迈克生干涉仪相比,其参考面整合在Mirau物镜内。Mirau物镜的参考面位置是矫正过的,以保证干涉面与焦面在同一平面中。

    除了Mirau物镜以外,也有其他两种干涉形式。不过Mirau物镜的结构最为紧凑,且能够较好的抵抗部分振动的影响,所以通常都会使用Mirau物镜作为白光干涉显微镜的物镜。

    Mirau物镜的原理很简单,就是将迈克生式干涉架构的参考面放在了物镜内部。如下图光路示意图所示,光线射从①入物镜后,在②分光镜(BS)分为反射光到④参考镜和透射光到③待测面,参考镜反射的参考光与待测面反射的物光重新汇合在分光镜上经由分光镜反射回物镜入光光瞳,形成干涉。

    Mirau物镜

    在扫描的过程中,待测面只有在某个高度上才能获得最强的干涉条纹光强。不过PZT作动仍然存在最小步阶,每一步大概在几十纳米左右,获得的并非严格意义的连续光强变化,仍然存在取样率的问题。因此还需要进一步的拟合运算,将光强-垂直扫描位置的关系拟合成连续的波包光强-垂直位置的函数,通过函数上最强光强值对应的垂直位置来确定该点扫描获得的相对位置。这样,白光扫描的精度可以达到纳米甚至亚纳米级的精度。(这个算法有很多种方法,可以用质心算法centroid algorithm,也可以直接用MATLAB暴力拟合出来一个波包的强度-位置函数,总之目的是获得光强最大值的以及其高度位置信息

    Mirau物镜干涉条纹随高度产生的OPD而变化

    4.水平度

    由于使用垂直扫描技术,因此垂直扫描范围必须包含影像中待测物体的表面起伏范围,若是待测物体表面倾斜,表面法线方向与光轴存在一倾角,则扫描范围必须相对加大以涵盖物体表面的干涉波包,如此一来,扫描范围与扫描时间将相对增加,进而影响整体的量测速度。

    由于形成干涉的物镜景深比较短,且白光同调性低、条纹只存在与非常短的空间距离之内,因此对于表面倾角较大的物体,对焦上并不是非常容易看到干涉条纹。

    5.蝠翼效应

    蝠翼效应(Batwing Effect)存在于非常多的干涉量测方法中,这是一种由于光在断层边缘处产生绕射现象而生成的假讯号,特别是对于步进高度小于光源相干长度的情况蝠翼效应尤为明显。[1](关于Batwing effect,谷歌搜索最好加个optical之类的关键字,不然搜到的大概率都是蝙蝠侠周边......)

    白光干涉量测系统中,最常使用质心算法(Centroid)来计算表面高度,该算法会因光线绕射产生蝠翼效应,在某些位置产生错误高度计算,造成量测结果轮廓出现奇异点现象。

    针对蝠翼效应的减少或消除的方法有很多,我只例举两个。

    一个是2016年Abraham Mario Tapilouw等人发表的Reduction of Batwing Effect in White Light Interferometry for
    Measurement of Patterned Sapphire Substrates (PSS) Wafer[2],他们通过选择合适的波长和高数值孔径的物镜来提高白光干涉法测量PSS晶片(Patterned sapphire substrates wafers,PPS)的能力,利用带通滤波器产生准单色光源,以抑制白光干涉图信号在测量高纵横比表面时产生的多峰,消减蝠翼效应。

    另一个是2017年Hoang Hong Hai等人发表的Accurate submicron edge detection using the phase change of a nano-scale shifting laser spot.[3]他们通过对边缘处的相位进行二阶求导,从蝠翼效应的衍射讯号中以二阶导数为零提取真正的边缘位置

    (没错,都是我们实验室的学长,我们实验室关于白光干涉仪的研究都是他们十几年前做的。他们都是越南人。)

    (以前精密量测课程的课题时,我的办法是直接用最小二乘法拟合平面曲线,剔除边缘处离散的异常值削平蝠翼效应,比较直接暴力且仅限于处理简单阶高样本的量测结果......)

    6.优缺点

    优点:

    • 采用非接触式量测,不破坏待测物体表面(这是所有光学量测手段共有的优点)
    • 在水平方向可获得微米级解析度、垂直方向纳米级解析度,并且在此量测精度前提下具有较大的垂直方向量测范围,不会像单波长干涉仪那样量测高度受四分之一波长的限制。(有的商用机台用PZT结合机械式垂直位移机构的,最大垂直扫描距离能达到9mm)

    缺点:

    • 逐面扫描,在扫描期间受到的外界环境扰动会极大影响量测结果
    • 对待测物反射率具有一定要求,过低的反射率会使得参考光与物光光强差距过大,从而使干涉条纹对比度下降。

    7.影片

    花了好几个夜晚空闲时间写完的上面文字,正好需要整理新设立实验室,我就顺便演示一下我们实验室自己做的白光干涉扫描显微镜的操作。录影的时候出了点小差错,我应该每次量完都清空文件夹的......大意了大意了

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    白光干涉扫描显微镜介绍

    这个白光干涉仪就是前面我提到的论文的两个作者在我们实验室学习研究期间做的,并以此发了很多篇论文。这都是十几年前的东西了,现在作为精密量测课程给学生演示做实验用。


    白光相移干涉术(White Light Phase Shifting Interferometry)

    这个就是在白光干涉中引入相移技术(phase shifting),通过PZT提供定量位移来获得相移。关于相移法请参见其他大佬的文章:

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    引入相移术就可以利用相位重建来恢复相位的连续分布,进而重建三维表面轮廓。它的原理和传统的单波长相移干涉术非常相似,通过相移对不同位置上的初始相位进行求解,获得连续的表面相位分布再进而还原出表面形貌。比较不一样的地方在于光源使用的是白光光源,干涉条纹的对比度在不同光程差下是不同的。正是由于不同光程差下干涉条纹对比度不一样,所以能够区分垂直高度出超过¼波长高度(½光程差)的表面形貌,相较于单波长干涉还是有更大的量测范围。(当然,和扫描术那种只要扫描深度有多大量测范围就多大的方式相比还是逊色非常多)

    消色差相移术

    消色差相移术利用偏振波片组的旋转来产生相位改变,偏振波片就是由双折射晶体做成的各种依照偏振态对光程进行调制的光学元件,包括半波片、四分之一波片、相位延迟片等元件

    半波片

    经过数个波片与偏振片产生相移,在相移过程中,对于白光内所有波长组分的光,相移改变量基本相等,因此称为消色差相移术。用这个方法还是引入相移术利用相位重建来恢复相位的连续分布,进而重建三维表面轮廓。


    基本上在白光干涉中相移术没有扫描术那样最大利用白光干涉同调长度较短的特性,因此在商业白光干涉仪中,都是白光扫描干涉仪较多,比如日本KEYENCE的WI-5000(我算是被KEYENCE的email推销轰炸搞怕了...建议非必要不要留任何联系方式给他们公司,太可怕了...)

    还有ZYGO的NewView™7300

    而相移法的白光干涉术,则更多出现在论文之中,实际的商业机台中很少见到。


    感谢这个问题,翻看我以前的笔记时发现了一些错误,顺便改正。我只对白光干涉扫描术有比较深的学习研究,其他两种相移法仅限文献阅读略微了解,若有研究相关领域的大佬欢迎交流指正!

    1. ^Peter Lehmann , Jan Niehues & Stanislav Tereschenko (2014) , 3D Optical Interference Microscopy at the Lateral Resolution, International Journal of Optomechatronics, 8:4, 231-241.
    2. ^Tapilouw, Abraham Mario, et al. "Reduction of batwing effect in white light interferometry for measurement of patterned sapphire substrates (PSS) wafer." Interferometry XVIII. Vol. 9960. International Society for Optics and Photonics, 2016. https://www.spiedigitallibrary.org/conference-proceedings-of-spie/9960/996006/Reduction-of-batwing-effect-in-white-light-interferometry-for-measurement/10.1117/12.2236874.full?webSyncID=9a0ce46e-9e6e-c7a4-9dab-6a0cbad05932&sessionGUID=9ad883c9-d902-bc99-93ce-d268bead49a2
    3. ^Hai, Hoang Hong, et al. "Accurate submicron edge detection using the phase change of a nano-scale shifting laser spot." Optics & Laser Technology 92 (2017): 109-119. 
    展开全文
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  • 方便计算两列光在相遇点的相位差(为什么要看相位差,这个在波的干涉就讲了), 推导过程: 相位差: (这里要用光程差来计算相位差,因为不同光可能经过了不同的透镜) 振幅最大的位置(明纹): ,此时 。...

    目录:

    空山新雨后:大物学习笔记(目录)zhuanlan.zhihu.com
    c2bc13064ee05e548a46723ac07e6712.png

    (光本身具有波粒二象性,但是在这一章里面研究的都是光的波动性。)

    (这部分实际就是波的计算方式,但是一定要记得几个模型是什么样子的,现推公式肯定都可以出来,但是考试不会给你那么多时间。)

    光源

    • 光源:普通光源(冷、热光源)、激光光源
      • 不存在完全单色的光源,单色光就是具有确定的波长的光,然而就算是激光光它发出来的光仍旧是一个波段里面的光而不是只有一个确定的波长。太阳的波段甚至连红外、紫外部分都包括了,更不是单色光。
      • 可将光波长范围:
        (这个蛮重要的,还是背一下)
    • 普通光源的发光机制:普通光源发光的机理是当原子中大量的电子受外来能量激励而处于激发状态,此状态的电子是不稳定的,它要自发地向低能级状态跃迁,并同时向外辐射电磁波。
      • 间歇性:各原子发光是断断续续的,平均发光时间约为
        ,所发出的是一段长为
        的光波列。
      • 随机性:每次发光是随机的,所发出各波列的频率、振动方向和振动初相位都不相同。
    • 激光光源:用激发态粒子在受激辐射作用下发光的电光源。按照光源的性质分为,固体激光源、气体激光源、液体激光源和半导体激光源。
      • 单色性好:激光的颜色很纯,其单色性比普通光源的光高10倍以上。
      • 方向性强:激光束的发散立体角很小,为毫弧度量级,比普通光或微波的发散角小2~3数量级。
      • 光亮度高:激光焦点处的辐射亮度比普通光高10~100倍。

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    光的干涉

    • 干涉是什么:大物学习笔记(七)
    • 干涉条件:
      • 频率相同,振动方向相同,有恒定的相位差,振幅相差不大。(频率相同也就是要单色光,所以激光光源很明显就是相干光源)
      • 相干光:能够满足干涉条件的光。
      • 相干光源:能产生相干光的光源。

    02654ffa2cd4014c950f7185bebb2f39.png
    • 光程:
      折射率,
      在介质中传播的几何路程,
      等价的在真空中传播的几何路程)光通过某一媒质的光程等于光在相同时间里在真空中所传播的几何路程。
      • 方便计算两列光在相遇点的相位差(为什么要看相位差,这个在波的干涉就讲了),
      • 推导过程:
    • 相位差:
      (这里要用光程差来计算相位差,因为不同光可能经过了不同的透镜)
      • 振幅最大的位置(明纹):
        ,此时
        。(光强的计算,请参考大物学习笔记(七)的波强)
      • 振幅最低的位置(暗纹):
        ,此时

    杨氏双缝干涉

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    同一个激光源产生的光,肯定是相干光。然后穿过两个小缝隙,根据惠更斯原理,就可以得到两束可以发生干涉光。

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    两束光传播的光程差是

    。(这个约等于成立的条件是
    )(这一这里是光程差,如果加个云母片,玻璃之类的,就把他换算成光程)

    所以根据条件,干涉相加(亮纹):

    ,(

    干涉相减(暗纹):

    ,(

    将式子代入,解出x的值

    亮纹:

    ,(

    暗纹:

    ,(

    k 称为条纹的级数

    相邻两条明纹(暗纹)的间距就是:

    306a69a412945f9a7a9d772e625d6aac.png

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    (不同颜色的光波长不同,在屏幕上的条纹间距也就不同)

    例题

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    0d34fadaba4bb2fc2aaf64de0e49f9bf.png

    (后面这两个的计算没怎么考,知道模型就行了,到时候手推)

    菲涅尔双镜实验

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    (要注意反射的半波损失是否存在,这个干涉因为都是经过玻璃反射,所以要么都发生要么都不发生,不太影响计算,下面这个洛埃镜就有点影响。)

    (计算和杨氏干涉差不多,也就等于S1和S2作为两个双缝)

    洛埃镜

    ab016a3ae0fbcecce261710d68854752.gif

    (所有图片均来自网络,侵删)

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  • 你可能听说过这么一句话:“不要用你的眼睛去混音”,但是我敢打赌,那些口口声声说着不要用眼睛混音的人,其实平时混音的...当然,电平表毫无疑问是非常有用的,但是也不要忽略掉相位表和相关表。在测量立体声(...
  • 一、前 言前文 介绍了双目立体视觉的基本原理。具体到三维扫描应用中,有多种结构光重建的方案。条纹法是其中应用比较广泛的一类方法,尤其在追求高精度的工业应用中比较常见。...本文主要介绍相位法的...
  • 以下是“深圳新东方国际学科备考系列”的第三篇,由深圳新东方国际学科-邰佳丽老师供稿的:A-level物理:相位和相位差的数学解释及物理应用在A-level的物理课程学习中,我们接触到了不少周期性运动的模型,比如wave ...
  • 双臂式干涉仪与单臂式不同,除受扩视场棱镜和光栅影响之外,用于产生光程的空气隔片的热膨胀也会影响干涉图的绝对相位。通过实测和仿真计算不同温度下的绝对相位漂移,分析了绝对相位漂移的原因。在此基础上,提出...
  • 根据大气光学湍流的光纤干涉测量技术原理及其信号表现形式,提出了一种基于希尔伯特(Hilbert)变换的动态相位差解调算法。数值模拟结果表明,该算法能够解调出波形相位差和符合湍流频谱特征的随机相位差,且绝对误差...
  • 由光纤耦合器的散射矩阵理论,推导出了当3×3耦合器分光比不均匀时,干涉仪三路输出信号相位差的表达式。根据实际使用的3×3耦合器各通道的插入损耗,经计算与修正得到其散射矩阵,并求出干涉仪三路输出信号的相位差分别...
  • 地基合成孔径雷达干涉技术(GB-InSAR)具有大范围、非接触、高精度与高时空分辨率、不受云雾天气影响等优点,广泛应用于矿区、滑坡、冰川和大坝等变形监测中。文献[1]将意大利Citrin山谷滑坡不同时期的地基SAR数据与...
  • 引言  在电子对抗领域中辐射源测向是一个基本问题。...针对上述问题,本系列论文提出了数字化宽带测向系统的整体解决方案,重点讨论数字化相位差测量及误差分析、概率解模糊算法和在测向精度和工作频率范围约束
  • 提出了一种基于长短时延匹配的相位差测频方法,该方法借鉴了长短基线干涉仪测向原理,利用短时延相位差测量解决相位混叠的问题,长时延相位差测量提高测频的精度对长短时延的匹配选取、多信号的测频能力以及抗噪声...
  • 椭圆拟合算法确定分布式传感系统输出信号相位差,杨婷婷,,基于马赫-泽德干涉仪结构的分布式光纤传感系统,通过测量传感光纤上光信号相位的变化对光纤周围区域入侵信号进行报警和定位。本��
  • 针对微球移相干涉测量中系统校准及离焦引入的线性移相误差对相位信息提取产生的影响及特点,在分析了常用移相算法应用缺陷的基础上,构造了新的五帧算法。该算法对线性移相误差的响应特性与Hariharan算法十分接近...
  • 引言  在电子对抗领域中辐射源测向是一个基本问题。...针对上述问题,本系列论文提出了数字化宽带测向系统的整体解决方案,重点讨论数字化相位差测量及误差分析、概率解模糊算法和在测向精度和工作频率范围约束
  • 首先,将去平干涉相位和外部DEM模拟的地形相位作分,以降低干涉图的条纹率。然后,采用模拟的地形相位对分干涉图的解缠相位进行补偿得到去平干涉图的解缠相位,并用此相位进行基线精化和高程提取。实验结果表明...
  • 相位干涉仪测向的基础理论

    千次阅读 2019-02-20 11:38:45
    干涉仪测向是根据电波从不同方向到达测向天线阵时,讴歌天线阵接收的信号相位的不同,通过测量各阵元输出信号的相位差来确定来波的方向; 干涉仪系统包括:天线列阵,测向信号接收机,方位数据数字处理与显示单元; ...
  • 干涉仪采用短相干激光器结合迈克耳孙干涉结构产生1对相位延迟的正交偏振光, 以此作为光源, 通过匹配偏振型泰曼干涉干涉腔的相位差, 补偿参考光与测试光之间的相位延迟。利用偏振相机瞬时采集4幅移相量依次相差π...
  • 提出一种新的激光外差干涉条纹计数方法,通过与参考信号的异或运算,将原来高频的外信号转化为一直流电压信号;通过移相电路获得相差90度的另一路信号,然后用可逆计数器实现稳定准确的周期计数。
  • 将3×3光纤耦合器相位解调和数字全息中的双波长相位测量方法相结合,提出了一种适合于相位型光纤传感器并能进行大范围相位测量的...与1310 nm单一波长的相位解调结果相比,该方法可使测量的光程扩大到原来的6.5倍。

空空如也

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干涉相位差