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  • 利用引力公式确定城市化人口区域分布,罗志刚,,介绍了利用引力公式计算区域城市化人口分配方法。该方法对大规模人口跨区域流动具有较强处理能力,对构建新城市体系具有
  • 地球重力学需要我们计算立方体引起重力异常,公式见《重力学与固体潮》。 这个程序取z方向是竖直向下,也就是说地面向下为正,地面向上为负 %定义一个立方体函数% function [gravity]=draw_square(a,b,c,x0,y0...

    地球重力学需要我们计算立方体引起的重力异常,公式见《重力学与固体潮》。
    这个程序取的z方向是竖直向下的,也就是说地面向下为正,地面向上为负

    %定义一个立方体函数%
    function [gravity]=draw_square(a,b,c,x0,y0,H,ph,z)
    %长方体模型参数说明%
    %a=2000;%长%b=200;%宽%c=100;%高%
    %质心坐标x0,y0,z0 %H=1000立方体深埋深度;
    %质心埋深H
    %ph=2*10^3;%剩余密度
    %z是测点的z坐标,比如如果在地面上就取0%
    %采样区间%
    x=(-40:2:40);
    y=(-40:2:40);
    
    %常数%
    G=6.67e-11;
    
    %计算异常%
    [x1,y1]=meshgrid(x,y);   %生成计算用的网格线
    r=(x0-x1).^2+(y0-y1).^2+(H-z).^2;
    gravity=-G*ph.*(a.*log(r+b)+b.*log(r+a)-c.*atan(a*b./(r*c)))*10^5;%单位mGal
    
    %画图%
    %矩阵要和前面的那个矩阵取一样的%
    x=(-40:2:40);
    y=(-40:2:40);
    
    [x1,y1]=meshgrid(x,y);%生成画图用的矩阵
    figure(1)%图1
    mesh(x1,y1,gravity);%三维
    colorbar;
    xlabel('x');
    ylabel('y');
    title('立方体异常');
    
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  • 扰动引力的双软定理

    2020-03-27 15:11:16
    继Cachazo,He和Yuan [1]最新工作之后,我们推导了扰动引力... 我们表明,使用CHY公式导出双软定理与涉及Feynman图微扰计算精确匹配。 特别是,我们发现Feynman图某些微妙限制如何在获得此等价性中起重要作用。
  • 是地心引力常数,是地球自转角速率,其值大小参考对应ICD文档。 1、广播星历参数表 参考时间: 轨道长轴平方根: 偏心率: 近地点幅角: 卫星平均运动速率与计算值之差: 参考时刻平近点角: 参考时刻...

    以下计算方法适合于GPS L1 NAV星历 、BDII代 D1星历,其中:

    \mu是地心引力常数,\dot \Omega_e是地球自转角速率,其值的大小参考对应的ICD文档。

    1、广播星历参数表

    参考时间:t_{oe}

    轨道长轴平方根:\sqrt{A}

    偏心率:e

    近地点幅角:\omega

    卫星平均运动速率与计算值之差:\Delta n

    参考时刻平近点角:M_0

    参考时刻升交点赤经:\Omega_0

    升交点赤经变化率:\dot{\Omega}

    参考时刻轨道倾角:i_0

    轨道倾角变化率:idot (\dot{i})

    轨道改正项参数:C_{us} , C_{uc},C_{rs},C_{rc},C_{is},C_{ic}

    2、计算卫星在ECEF坐标系下的位置坐标

    (1)计算t_kt_k = t-t_{oe}

    (2)计算卫星的平均角速率n:

             n_0=\sqrt{\frac{\mu}{A^3}},\ \ n=n_0+\Delta n

    (3)计算平近点角M_k

             \noindent M_k=M_0+n\cdot t_k

    (4)计算偏近点角E_k(迭代计算):

             M_k=E_k-e \cdot sinE_k

    (5)计算真近点角v_k

             v_k=atan\left ( {\frac{sin{\sqrt{1-e^2} \cdot sinE_k}}{cosE_k-e}} \right )

    (6)计算升交点角距\Phi_k

             \Phi_k=v_k+\omega

    (7)计算摄动校正项: 

             \left\{\begin{matrix} \Delta u_k=C_{us} \cdot sin \left({2\Phi_k} \right ) + C_{uc} \cdot cos \left({2\Phi_k} \right ) \\ \Delta r_k=C_{rs} \cdot sin \left({2\Phi_k} \right ) + C_{rc} \cdot cos \left({2\Phi_k} \right ) \\ \Delta i_k=C_{is} \cdot sin \left({2\Phi_k} \right ) + C_{ic} \cdot cos \left({2\Phi_k} \right ) \\ \end{matrix}\right.

    (8)计算摄动校正后的升交点角距:

             u_k=\Phi_k+\Delta u_k

    (9)计算摄动校正后的矢径长度:

             r_k=A \cdot (1-e \cdot cosE_k)+\Delta r_k

    (10)计算摄动校正后的轨道倾角:

             i_k = i_0 + \dot{i} \cdot t_k + \Delta i_k

    (11)计算卫星在轨道面上的位置(x_{k}^{'},y_{k}^{'})

             \left\{\begin{matrix} x_{k}^{'}=r_k \cdot \cos{u_k}\\ y_{k}^{'}=r_k \cdot \sin{u_k}\ \end{matrix}\right.

    (12)计算升交点赤经\Omega_k

             \Omega_k = \Omega_0 + \left({\dot{\Omega}-\dot{\Omega_e}} \right ) \cdot t_k - \dot{\Omega_e} \cdot t_{oe}

    (13)计算卫星在ECEF坐标系下的位置(x_{k},y_{k},z_k)

             \left\{\begin{matrix} x_{k}=x_{k}^{'} \cdot \cos{\Omega_k} - y_{k}^{'} \cdot \cos{i_k} \cdot \sin{\Omega_k}\\ y_{k}=x_{k}^{'} \cdot \sin{\Omega_k} - y_{k}^{'} \cdot \cos{i_k} \cdot \cos{\Omega_k}\\ z_{k}=y_{k}^{'} \cdot \sin{i_k} \end{matrix}\right

    3、计算卫星在ECEF坐标系下的速度

    (1)计算平近点角对时间的一阶导数:

             \dot{M_k}=n

    (2)计算偏近点角E_k对时间的一阶导数:

             \dot{E_k}=\frac{\dot{M_k}}{1-e \cdot \cos{E_k}}

    (3)计算真近点角v_k的一阶导数: 

              \dot{v}_k=\frac{\sqrt{1-e^2} \cdot \dot{E_k}}{1-e \cdot \cos{E_k}}\\

    (4)计算升交点角距\Phi_k的一阶导数:

             \dot{\Phi}_k=\dot v_k

    (5)计算摄动校正项的一阶导数: 

             \left\{\begin{matrix} \Delta \dot u_k=2\dot \Phi_k \cdot \left( C_{us} \cdot cos \left({2\Phi_k} \right ) - C_{uc} \cdot sin \left({2\Phi_k} \right ) \right ) \\ \Delta \dot r_k=2\dot \Phi_k \cdot \left( C_{rs} \cdot cos \left({2\Phi_k} \right ) - C_{rc} \cdot sin \left({2\Phi_k} \right ) \right ) \\ \Delta \dot i_k=2\dot \Phi_k \cdot \left( C_{is} \cdot cos \left({2\Phi_k} \right ) - C_{ic} \cdot sin \left({2\Phi_k} \right ) \right ) \\ \end{matrix}\right.

    (6)计算摄动校正后的升交点角距的一阶导数:

             \dot u_k=\dot \Phi_k+\Delta \dot u_k

    (7)计算摄动校正后的矢径长度的一阶导数:

             \dot r_k = A \cdot e \cdot \dot E_k \cdot \sin E_k + \Delta \dot r_k

    (8)计算摄动校正后的轨道倾角的一阶导数:

             \dot i_k =\dot{i}+ \Delta \dot i_k

    (9)计算卫星在轨道面上的速度(\dot x_{k}^{'},\dot y_{k}^{'}):

             \left\{\begin{matrix} \dot x_{k}^{'}=\dot r_k \cdot \cos{u_k} - r_k \cdot \dot u_k \cdot \sin{u_k}\\ \dot y_{k}^{'}=\dot r_k \cdot \sin{u_k} + r_k \cdot \dot u_k \cdot \cos{u_k} \end{matrix}\right.      

    (10)计算升交点赤经\Omega_k的一阶导数:          

             \dot \Omega_k ={\dot{\Omega}-\dot{\Omega_e}}

    (11)计算卫星在ECEF坐标系下的速度

             \left\{\begin{matrix} \dot x_{k}=(\dot x_{k}^{'} - y_k^{'} \cdot \dot \Omega_k \cdot \sin i_k) \cdot \cos{\Omega_k} - ( x_{k}^{'} \cdot \dot \Omega_k+ \dot y_k^{'} \cdot \cos i_k - z_k \cdot \dot i_k) \cdot \sin \Omega_k \\ \dot y_{k}=(\dot x_{k}^{'} - y_k^{'} \cdot \dot \Omega_k \cdot \sin i_k) \cdot \sin{\Omega_k} + ( x_{k}^{'} \cdot \dot \Omega_k+ \dot y_k^{'} \cdot \cos i_k - z_k \cdot \dot i_k) \cdot \cos\Omega_k \\ \dot z_{k}=\dot y_{k}^{'} \cdot \sin{i_k} + y_{k}^{'} \cdot \dot i_k \cdot \cos{i_k} \end{matrix}\right

    4、计算卫星在ECEF坐标系下的加速度

    (1)计算平近点角M_k对时间的二阶导数:

             \ddot{M_k}=0

    (2)计算偏近点角E_k对时间的二阶导数:

             \ddot{E_k}=-\frac{\dot E_k^{2} \cdot e \cdot \sin{E_k}}{1-e \cdot \cos{E_k}}

    (3)计算真近点角v_k的二阶导数: 

              \ddot v_k=\frac{2 \dot{v_k} \cdot \ddot{E_k}}{1-e \cdot \cos{E_k}}

    (4)计算升交点角距\Phi_k的二阶导数: 

             \ddot{\Phi}_k=\ddot v_k

    (5)计算摄动校正项的二阶导数:: 

             \left\{\begin{matrix} \Delta \ddot u_k= \dfrac{\ddot{\Phi}_k \cdot \Delta{\dot u}_k}{ \dot \Phi_k } -4 \dot{\Phi}_{k}^{2} \cdot \Delta u_k\\ \Delta \ddot r_k=\dfrac{\ddot \Phi_k \cdot \Delta \dot r_k}{\dot \Phi_k} -4 \dot{\Phi}_{k}^{2} \cdot \Delta r_k\\ \Delta \ddot i_k=\dfrac{\ddot \Phi_k \cdot \Delta \dot i_k}{\dot \Phi_k} -4 \dot{\Phi}_{k}^{2} \cdot \Delta i_k\\ \end{matrix}\right.

    (6)计算摄动校正后的升交点角距的二阶导数:

             \ddot u_k=\ddot \Phi_k+\Delta \ddot u_k

    (7)计算摄动校正后的矢径长度的二阶导数:

             \ddot r_k = A \cdot e \cdot \left( {\ddot E_k \cdot \sin E_k + \dot{E}_k^2 \cdot \cos{E_k}}\right )+ \Delta \ddot r_k

    (8)计算摄动校正后的轨道倾角的二阶导数:

             \ddot i_k =\Delta \ddot i_k

    (9)计算卫星在轨道面上的加速度(\ddot x_{k}^{'},\ddot y_{k}^{'})

             \left\{\begin{matrix} \ddot x_{k}^{'}=\ddot r_k \cdot \cos{u_k} - 2\dot r_k \cdot \dot u_k \cdot \sin{u_k} - \dot u_k^2 \cdot x_k^{'} - \ddot u_k \cdot y_k^{'}\\ \ddot y_{k}^{'}=\ddot r_k \cdot \sin{u_k} + 2\dot r_k \cdot \dot u_k \cdot \cos{u_k} - \dot u_k^2 \cdot y_k^{'} - \ddot u_k \cdot x_k^{'}\\ \end{matrix}\right.

    (10)计算升交点赤经\Omega_k的二阶导数: 

             \ddot \Omega_k = 0

    (11)计算卫星在ECEF坐标系下的加速度

             \alpha_k = \dot z_k \cdot \dot{i}_k + z_k \cdot \ddot i_k - \dot x_k^{'} \cdot \dot{\Omega_k} + \dot y_k^{'} \cdot \dot i_k \cdot \sin{i_k} - \ddot y_k^{'} \cdot \cos{i_k}

             \beta_k = \ddot x_k^{'} + z_k \cdot \dot i_k \cdot \dot{\Omega}_k + \dot y_k^{'} \cdot \dot \Omega_k \cdot \cos{i_k}

             \left\{\begin{matrix} \ddot x_{k}=-\dot y_k \cdot \dot \Omega_k + \alpha_k \cdot \sin{\Omega_k} + \beta_k \cdot \cos{\Omega_k} \\ \ddot y_{k}= \ \ \dot x_k \cdot \dot \Omega_k - \alpha_k \cdot \cos{\Omega_k} + \beta_k \cdot \sin{\Omega_k} \\ \ddot z_{k}=\left( {\ddot y_{k}^{'} -y_k^{'} \cdot (\dot{i}_k)^2}\right ) \cdot \sin{i_k} + \left({y_k^{'} \cdot \ddot i_k + 2\dot y_k^{'} \cdot \dot i_k} \right ) \cdot \cos{i_k} \end{matrix}\right

    5、计算卫星在ECEF坐标系下的加加速度

             \left\{\begin{matrix} \dddot x_k = -3 \dot \Omega_e^{2}\cdot \dot x_k + 2 \dot \Omega_e \cdot \ddot y_k \\ \dddot y_k = -3 \dot \Omega_e^{2}\cdot \dot y_k - 2 \dot \Omega_e \cdot \ddot x_k \\ \dddot z_k = -4 \dot \Omega_e^{2}\cdot \dot z_k \end{matrix}\right

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  • 精确无鬼引力

    2020-04-22 02:28:39
    对于这些精确的引力波,双引力的复杂动力学结构分解为在AdS上传播的基本精确的无质量或大量激励。 我们使用欧拉-达布克斯(Euler-Darboux)方程的复杂公式,首次使用最初归因于Poisson的积分表示形式,对Siklos方程...
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  • 引力的量子有效作用的参数化开始,我们计算可观察量的相关函数。 生成的模板使我们可以对关联函数进行反向工程,以描述相关函数的有效动力学。 将这种新形式主义应用于因果动力学三角测量程序中测量的空间体积波动...
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  • 我们在引力对偶中找到了一些处方,用于计算模块化哈密顿量对其定义状态(包括其对偶度量)以及状态周围小激发作用。 奇怪是,使用协变全息纠缠熵公式得出结论是,模哈密顿量在量子场论中仅作用于该区域...
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  • 有人问:按照万有引力公式,两个物体之间距离如果无限趋近于零,它们之间的引力就会无穷大,对不对?怎么感觉有些不对劲呢?根据牛顿老爷子观点,事情当然是这样,但你感觉也是可以理解。啊哈!你可能已经...

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    有人问:按照万有引力公式,两个物体之间的距离如果无限趋近于零,它们之间的引力就会无穷大,对不对?怎么感觉有些不对劲呢?

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    根据牛顿老爷子的观点,事情当然是这样的,但你的感觉也是可以理解的。

    啊哈!你可能已经高兴得笑出了声,终于抓到世界上有史以来最伟大科学家的把柄了,我把两个玻璃珠紧紧靠在一起,它们的距离已经为零了,它们的引力不就无穷大了吗?为什么事实上不是这样?牛老爷子起来遛两步?

    放心,牛老爷子的棺材板不是那么容易掀翻的。万有引力定律说的是两个质点之间,引力与质量成正比,与距离的平方成反比。所谓质点,就是只有质量,没有大小的点,是假想的理想的点,现实生活中是根本不存在的!

    现实生活中你把两个玻璃珠紧紧靠在一起,它们之间还有两个半径的距离,根据万有引力的公式:

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    其中常数G的值大约是6.67×10^−11牛顿.米平方/公斤平方,你把两个玻璃珠的参数代进去算算,引力不为无穷小,这两个玻璃珠上辈子就已经算积了大德了!

    有人说,那我把玻璃珠缩小啊,缩得很小很小,就可以靠得很近很近,引力总可以无穷大了吧?

    聪明!问题是缩小之后,两个玻璃珠的质量也会减小,而且质量的减小是和半径的立方成反比的(体积与半径的关系),所以引力减小得更快,还是不可能!

    你又说了,那我把这两个玻璃珠缩小到原子、原子核、质子、夸克的大小总可以了吧?

    极度聪明!问题是缩得再小,它们也不是质点,总还有个尺度,在这个尺度下是电磁力、强力和弱力的世界,引力和它们比起来,小了三十多个数量级,连个屁都算不上,更别提起什么作用了!

    你可能还不死心,我要把它们质量加得很大很大,尺寸缩得很小很小,它们之间的引力不就无穷大了吗?

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    你已经聪明绝顶了!事实的确是这样的,这两颗玻璃珠就变成了两个黑洞——被视界遮住的两个质点——奇点,无须靠得很近——只要达到它们的史瓦西半径,它们之间的引力就已经大到超越友情的界限了。然后的结果,你懂的,这是世界上最伟大的爱情,2015年9月14日,科学家们第一次探测到了这两个“玻璃珠”的幸福结合,一个玻璃珠36倍太阳质量,另一个29倍太阳质量,13亿年前,引力把它们拉在一起后,合成了一个62倍太阳质量的玻璃珠。

    62倍?36+29等65,还有3个太阳质量的质量到哪儿去了?嗯,这3个太阳质量的质量完全转变成了能量——相当于3个太阳质量的物质和反物质相遇了,湮灭了,它们产生的所有能量,在一瞬间直接撞击宇宙的时空基底,在时空中激起一阵阵涟漪,终于在13亿年后传到了我们地球,把地球“疯狂地”扭曲了——一个质子直径的万分之一!

    徐德文5分钟科学频道公众号:xudewen028,最新、最前沿、最有趣!

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  • 通过使用表示黑洞质量与热力学扩展参数有关函数Smarr公式,我们证明了热力学第一定律对于新型AdS黑洞有效性。 通过使用规范整体方法,研究了黑洞残余或相变有关黑洞热容量特征。 我们表明,如果刚获得...
  • 我们无条件地提出了针对特定类别f(R)= R +αR2一类电磁平面水平D维解,所有这些解都表现为反de-Sitter时空... 我们使用Komar公式计算守恒量。 我们研究奇点并计算霍金温度和熵,并证明始终满足热力学第一定律。
  • 但是,当使用Cachazo-He-Yuan(CHY)公式计算幅度时,中间步骤中各个项将贡献高阶极点。 在本文中,我们研究了以Pfaffian为基础CHY公式中高阶极点抵消。 我们为扩展简化Pfaffian制定了图解规则。 然后通过...
  • 在本文的第一部分,我们将蝶形速度公式... 在本文的第二部分,我们研究了具有任意物质场的爱因斯坦-高斯-贝内特引力的蝶形速度。 得到一个通用公式。 我们使用此公式计算不同背景下的蝶形速度,并讨论相关的属性。
  • 引力理论一阶形式主义中,有一些... 我们将此方法应用于类似Chern–Simons的引力理论(CSLTG),并获得了这些理论中黑洞熵一般公式。 最后,提供了一些关于CSLTG示例,并在示例上下文中计算了BTZ黑洞熵。
  • 根据Unruh真空条件下反常应力张量相关分量,计算出霍金发射熵变速率(S˙)和功率(P)。 我证明了S˙对功率依赖性是S˙∝P1 / 2,这与一维系统中信息流依赖性相同。 这首先通过使用(1 + 1)维重力异常来...
  • 此外,RTN形式主义的这种扩展使它与(张量)群场理论(和自旋网络)直接相关,从而为在与背景无关的量子引力的背景下实现张量网络/几何对偶性提供了新的工具,并且 将量子引力工具导入张量网络研究中。
  • 在爱因斯坦引力的渐近反de Sitter时空中,我们给出了守恒电荷的新结构。 新公式明确地是轨距不变的,并且直接使用线性化曲率张量而不是度量扰动。 例如,我们计算Kerr-AdS黑洞的质量和角动量。
  • 但是,我们获得了任意数量标量和引力简洁世界表公式,并使用四种类型顶点算符将其提升为明显超对称公式。 该理论还包含具有非平面波边界条件状态,我们证明可以通过应用动量导数从平面波振幅获得相应...
  • 力学角速度(angular velocity)计算公式线速度与角速度关系式向心力(centripetal force)公式牛顿万有引力公式(Newton's law of gravitation)引力场强(gravitational field strength)定义式孤立质量源产生的引力场强...

    力学

    角速度(angular velocity)计算公式

    线速度与角速度的关系式

    向心力(centripetal force)公式

    牛顿万有引力公式(Newton's law of gravitation)

    引力场强(gravitational field strength)定义式

    孤立质量源产生的引力场强

    两质点间的引力势能(gravitational potential energy)计算式

    引力势(gravitational potential)定义式

    行星运动:引力提供向心力

    引力场中的能量守恒关系

    简谐振动(simple harmonic motion)定义式

    简谐振子位移时间关系

    简谐振子的最大速度

    简谐振子角频率(angular frequency)公式

    简谐振子速度位移关系

    弹簧振子(mass-spring oscillator)的角频率公式

    简谐振子的振动能量

    热力学

    物质内能(internal energy)定义式

    热力学第一定律(first law of thermodynamics)

    比热容(specific heat capacity)的计算式

    比潜热(specific latent heat)的计算式

    气体等压做功的计算式

    理想气体(ideal gas)方程

    分子数量与摩尔数的换算关系

    物质质量与摩尔数、摩尔质量的换算关系

    理想气体压强公式

    理想气体分子的动能公式

    电磁学

    点电荷间的库仑定律(Coulomb's law)

    电场强度(electric field strength)定义式

    孤立电荷源产生的电场强度

    两点电荷间的电势能(electric potential energy)计算式

    电势(electric potential)定义式

    孤立电荷源产生的电势

    带电粒子在电场中的加速过程:电势能转变为动能

    场强与势的关系式

    电容(capacitance)定义式

    并联电路的等效电容

    串联电路的等效电容

    真空中导体球的电容计算式

    电容储存的电势能

    通电导线在磁场中的受到的磁场力(magnetic force)

    带电粒子在磁场中的受到的磁场力

    带电粒子在匀强磁场中的圆周运动:磁场力提供向心力

    速度选择器(velocity selector)中电场力与磁场力的平衡关系

    电流微观模型公式

    霍尔电压(Hall voltage)的计算公式

    磁通量(magnetic flux)定义式

    通过线圈的总磁通量的计算式

    法拉第电磁感应定律(Faraday's law)

    导线切割磁感线产生的感应电压

    正弦交流电的电压时间关系式

    正弦交流电的电流时间关系式

    正弦交流电的方均根电压(r.m.s. voltage)

    正弦交流电的方均根电流(r.m.s. current)

    交流电的平均功率

    变压器(transformer)输入输出电压关系式

    理想变压器:输入功率等于输出功率

    近代物理

    光子(photon)能量公式

    光电效应(photoelectric effect)逸出电子的动能

    原子发射/吸收光谱(emission/absorption spectrum)的波长

    物质粒子的德布罗意波长(de Broglie wavelength)

    爱因斯坦质能方程(mass-energy relation)

    原子核的质量亏损(mass defect)

    原子核的结合能(nuclear binding energy)

    放射性活度(activity)定义式

    放射性活度与衰变常数(decay constant)的关系式

    原子核衰变的指数衰减规律

    半衰期(half-life)和衰变常数的关系

    应用物理

    运算放大器(operational amplifier/op-amp)输入输出响应函数

    比较放大器(comparator)的输出电压

    放大电路放大倍数(gain)

    反相放大器(inverting amplifier)的放大倍数

    正相放大器(non-inverting amplifier)的放大倍数

    X光/声波在介质中的衰减(attenuation)规律

    介质声阻(acoustic impedance)的定义式

    声波在介质交界面的反射系数(reflection coefficient)

    声波在介质交界面的透射系数(transmission coefficient)

    磁场中原子核进动(precession)的拉莫频率(Larmor frequency)

    调幅(amplitude modulation)信号的带宽(bandwidth)

    以分贝(decibel)计量的信号衰减

    以分贝(decibel)计量的信号放大

    以分贝(decibel)计量的信噪比(signal-to-noise ratio)


    下面插播安利环节:

    复习备考 CAIE A2 物理,欢迎下载使用《烤羚羊的 A-Level Physics Notes》(这个蓝字是超链接,可以点击查看详细说明)

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    烤羚羊的 A2 物理讲义预览

    学生党们更关心的 pdf 版本讲义,可以在烤羚羊的公众号输入关键词 a2notes 获得百度网盘的下载地址。


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  • 我们还通过在Keski-Vakkuri,Kraus和Wilczek分析情况下修改纯扩展能量和Casimir能量,计算了由于自身引力效应而导致公式的一阶半经典修正。 结论是,校正项对于两个黑洞都保持正值,这导致违反全息界。
  • 我们在爱因斯坦引力和广义质量引力的背景下,将形式主义应用于BTZ黑洞解,然后找到其Virasoro发生器的特征值以及相应的中心电荷。 最终,我们通过Cardy公式计算了BTZ黑洞的熵,并且表明结果与通过壳外守恒电荷概念...

空空如也

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引力的计算公式