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  • 通过Mobley水体辐射传输标准问题7的验证以及Hydrolight 5.0结果的比较,说明该模型对多次散射和非弹性散射的处理是正确的,是一个适合于全面模拟水体各种辐射传输过程的数值计算模型。同时在该模型的基础上利用三...
  • 通过使用轨距/线对偶性研究了强子中带电轻子的深层非弹性散射的不同横截面。 我们考虑从不同的全息对偶模型得到的矢量介子,它们得到一个一般的表达。 我们将重点放在针对不同Bjorken参数值的双重规范理论的强耦合...
  • 首次在e±p碰撞中测量了带电电流深层非弹性散射中的魅力产生,这是使用ZEUS检测器在HERA处收集到的,对应于358 pb-1的综合光度。 在200 GeV2 <Q 2 <60000的运动相空间区域内,在质心能量为s $$ \ sqrt {s} $$ ...
  • 张量-波美隆模型适用于低x深非弹性轻子核子的散射和光产生。 我们考虑到 能量在6–318 GeV和Q2 <50 GeV2的范围内。 除了已证明在描述软强子高能反应方面非常成功的软张量Pomeron之外,我们还包括硬张量Pomeron。 ...
  • 我们重新考虑对核子的包容性深非弹性散射的标准分析,考虑到壳上夸克不能以最终状态存在,而是会衰变成强子的事实,这一过程可以用适当的“喷射”来描述 相关器。 结果,产生的强子的不变质量相关联的自旋翻转项非...
  • 在共线性因子分解的框架中得出半包涵体轻子-核子散射的自旋相关截面,包括在有限动量传递平方Q 2下目标和产生的强子的质量的影响。... 强子质量校正的大小是根据将来的半包容性深弹性散射实验有关的运动学估算的。
  • 我们在中等硬尺度和非常大的横向动量范围内,调查了半包容性深层非弹性散射的当前现象学状态。 随着横向动量变得可等于或大于整体硬质标尺,应使用固定阶次扰动QCD(pQCD)方法计算微分截面,而小的横向动量(横向...
  • 半包容性深度非弹性散射(SIDIS)过程的不同运动学区域对应于不同的基础部分图像,因此了解它们之间的过渡非常重要。 我们在半包容性深度非弹性散射(SIDIS)中找到了用于识别当前碎片区域的标准,该区域是具有碎片...
  • 具有D1M Gogny相互作用的最先进的准粒子随机相位逼近(QRPA)再现了实验质子的集体性,我们的非弹性散射截面Jeukenne–Lejeune–Mahaux(JLM)一起用作反应计算的输入 )潜力。 实验性非弹性散射截面从112 Sn减小...
  • 我们提出在深层非弹性散射中的轻子-射流相关性,作为在电子离子对撞机(EIC)上对核子和核层进行层析成像的独特工具。 最终状态轻子和射流之间的方位角相关性取决于横向动量相关的夸克分布。 我们以单个横向自旋不...
  • 已使用ZEUS探测器在HERA使用372 pb -1的综合光度测量了在衍射深非弹性e±p散射中的独家双射流的生产。 该测量是针对90°<W> 25GeV2进行的。 显示了绕射流轴的能量流。 横截面表示为β和Ï的函数,其中β= x / xIP,x...
  • 我们发现,弹性情况相比,非弹性散射可以部分缓解但不能消除DAMA效应和其他实验的无效结果之间的约束之间存在的张力。 这种张力在所有参数空间中都非常大,除了WIMP质量为m×≃10GeV的较小区域和质量分裂为δ≳20...
  • 我们解释了如何从规范理论中标量场耦合的树形散射振幅中获得在广义相对论中两个Schwarzschild黑洞的非弹性散射过程中产生的最低阶经典重力辐射。 量具的计算通过双重副本产生的重力有关。 通过在量规理论中引入...
  • 在交换光子虚拟度为10-350 GeV2的范围内,使用326 pb-1的积分光度,已使用HERA的ZEUS探测器在深非弹性ep散射中研究了具有高横向能量的孤立光子。 横向能量为4 <E Tγ<15 GeV且伪快速度为-0.7 <ηγ<0.9...
  • 我们提供了在纵向极化的深部非弹性散射中,浓味对包容性结构函数g1的重味贡献的完整的从下至上的QCD校正的第一计算。 结果是通过大量的分析方法得出的,并且完全依赖于重夸克的质量。 我们讨论了计算的所有相关技术...
  • He-HBr体系各向异性相互作用势及非弹性散射截面的理论研究,余春日,汪荣凯,本文首先用BFW势函数形式拟合在CCSD(T)/aug-cc-pVQZ理论水平下计算的He-HBr相互作用能数据,得到了He原子HBr分子各向异性相互作用势...
  • 通过使用量规/重力对偶性研究了带电轻子离开标量介子在1 / N扩展中的深度非弹性散射(DIS)。 我们专注于D3D7叶片系统,并通过考虑高能量极限和1 / N扩展来研究相应的结构功能。 这些限制不影响。 从D7磁极DBI动作中...
  • 在TRIUMF的IRIS设施中,已经对逆运动学中的中子晕核11 Li的质子非弹性散射进行了研究。 目的是建立软偶极共振并获得其偶极强度。 使用高质量的66 MeV 11 Li光束,在11 Li中强烈填充的激发态被观察到在Ex = 0.80±...
  • 我们研究了在深无弹性散射和彩色玻璃凝聚形式中的真实(和虚拟)光子-强子(γ(⁎)-h)碰撞的相干衍射过程中的独家双喷射生产。 我们表明,衍射双射流横截面对横向平面中的彩色偶极子方向敏感,并且是qq-偶极子...
  • 用于动量传递Q2> 1GeV2的包容性深层非弹性散射(DIS)截面的合并HERA数据以接近领先的顺序拟合在Dokshitzer–“ Gribov” –“ Lipatov” –“ Altarelli” –Parisi(DGLAP)框架中 (NLO)和下一个至领先的顺序...
  • 提取的强度分布100 MeV / uα粒子的非弹性散射很好地吻合。 这些测量结果建立了氘化非弹性散射,其在Ed≥100 MeV / u处作为用MDA提取ISGMR强度的合适探针,使得在反向运动学中研究放射性同位素中的这种共振变得...
  • 在这篇综述中,我们获得了一个严格的解决方案,即通过位于液体介质与弹性固体介质界面... 在文章的最后部分,根据接收到的结果,给出了一个解决方案(方法积分方程),这是放置在平面波导中的弹性非分析散射体上的衍射
  • 即使在与非弹性粒子竞争的高能量下,也可能在弹性碰撞中发生两个散射粒子的纠缠。 我们研究如何定量评估相应的纠缠熵SEE。 为此,我们使用作用于最终状态的两粒子希尔伯特空间的正则化过程来正规化SEE的形式推导中...
  • 我们提出了深部非弹性散射中的射流相关的孤立即时光子产生的完整的次要顺序计算。 该计算涉及直接,已解决和支离破碎的贡献。 结果表明,通常在质子虚拟光子框架(CM ∗)中或在实验室框架中(在某些实验中进行)...
  • 提出了在横极化质子(NH 3)靶上的μ子的深非弹性散射中,二面体产生中方位角不对称的测量。 通过测量单个强子生产中的柯林斯不对称性,它们提供了对横向分布函数的独立访问。 数据是使用COMPASS光谱仪在2010年使用...
  • 我们通过双对数近似中的单个夸克回路计算弹性光子-光子散射的幅度,假定所有外部光子均是壳外的且极化的。 同时,我们考虑了运行耦合效应。 我们在正向运动学中以t外部光子虚拟度之间的任意关系考虑此过程。 ...
  • SIDIS中T奇数TMD相关的自旋不对称性在质子的光前夸克-二夸克模型中给出。 为了合并最终状态相互作用的影响,将光前波函数修改为具有相位因子,该相位因子对于具有Sivers或Boer-Mulders函数至关重要。 将Sivers和...
  • 改变了用中心有孔的环形光电元件接收前向散射光的传统做法,选择采用...提出了一种光学的准确性验证方法,即利用单分散液滴串发生器产生的大小可控的等直径、等间距液滴串来验证小角弹性散射粒径测量系统的准确性。
  • 对于这些模型,计算了极化高能质子-质子弹性散射中单螺旋翻转保留螺旋的振幅之比,称为复r5参数。 我们将结果STAR实验的实验数据进行比较。 我们证明数据显然排除了spin-0(标量)pomeron模型,而矢量pomeron...
  • 最近开发的Lévy成像方法可以直接从弹性散射数据中提取强子在强子结构上的重要物理信息,而且动量传递超低。 在这项工作中,我们采用模型无关的方法来探测质子的内部结构,并在质子-质子碰撞以最大可用能量$$ \ ...

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弹性散射与非弹性散射